Các dạng bài tập Vật lý 12

Phương Uyên CÁC DẠNG BÀI TẬP VẬT LÝ 12 1 CÁC DẠNG BÀI TẬP VẬT LÝ 12 Chuyên đề 1: Hạt nhân nguyên tử Dạng 1: Tính năng lượng phản ứng A + B  C + D * W = ( m0 – m)c2 * W = lksauW - lktrW * W = đtrđsau WW  Dạng 2: Độ phóng xạ * H = ANA m T N ..693,0 (Bq) * 0H = ANA m T N ..693,0 00  (Bq) * H = 0H T t t He   20 * Thời gian tính bằng giây * Đơn vị : 1 Ci = 3,7. 1010 Bq Dạng 3: Định luật phóng xạ * Độ phóng xạ(số nguyên tử, khối lượng) giảm n lần  n H H T t  20 * Độ phóng xạ(số nguyên tử, khối lượng) giảm (mất đi) n%  n H H T t  21 0 % * Tính tuổi : H = T t H  2.0 , với 0H bằng độ phóng xạ của thực vật sống tương tự, cùng khối lượng. * Số nguyên tử (khối lượng) đã phân rã : )21(0 T t NN  , có thể dựa vào phương trình phản ứng để xác định số hạt nhân đã phân rã bằng số hạt nhân tạo thành. * Vận dụng định luật phóng xạ cho nhiều giai đoạn: 1N 2N )1( 101 teNN  1{22 NN  - e- )( 34 tt  } 302 teNN  Dạng 4 : Định luật bảo toàn năng lượng toàn phần và bảo toàn động lượng * Động lượng :   DCBA pppp * Năng lượng toàn phần : W = đtrđsau WW  * Liên hệ : đmWp 22  * Kết hợp dùng giản đồ vector Dạng 5 : Năng lượng liên kết, năng lượng liên kết riêng * 2)( cmNmZmW XnplkX  ( là năng lượng toả ra khi kết hợp các nucleon thành hạt nhân, cũng là năng lượng để tách hạt nhân thành các nucleon riêng rẻ) * A WW lkXlkrX  ( hạt nhân có năng lượng liên kết riêng càng lớn thì càng bền vững) Chuyên đề 2 : Hiện tượng quang điện Dạng 1: Vận dụng phương trình Eistein để tính các đại lượng liên quan * hf = 2max02 1 mvAhc  * Điều kiện xảy ra hiện tượng quang điện : A hc 0 * Nếu có hợp kim gồm nhiều kim loại , thì giới hạn quang điện của hợp kim là giá trị quang điện lớn nhất của các kim loại tạo nên hợp kim * Dạng 2 : Tính hiệu điện thế hãm và điện thế cực đại trên vật dẫn kim loại cô lập về điện e AhcmvU h   2 max02 1 --- AhcmvV   2 max0max 2 1 --- Nếu có 2 bức xạ cùng gây ra hiện tượng quang điện thì điện thế cực đại của vật dẫn cô lập về điện là do bức xạ có bước sóng nhỏ gây ra. Dạng 3: Hiệu suất lượng tử(là tỉ số giữa các electron thoát ra khỏi Katod và số photon chiếu lên nó) Phương Uyên CÁC DẠNG BÀI TẬP VẬT LÝ 12 2 * H = Pe I Pt e It n n p e    , P là công suất nguồn bức xạ , I cường độ dòng quang điện bảo hoà Dạng 4 : Chuyển động electron trong điện trường đều và từ trường đều * Trong điện trường đều : gia tốc của electron ee m Ee m F a    * Trong từ trường đều : lực Lorentz đóng vai trò lực hướng tâm, gia tốc hướng tâm a = ee m eBv m F  , bán kính quỹ đạo R = eB vme , trong đó v là vận tốc của electron quang điện ,   Bv . * Đường đi dài nhất của electron quang điện trong điện trường : 0 - 2max02 1 mv = -eEd Chuyên đề 3 : Giao thoa ánh sáng Dạng 1 : Vị trí vân giao thoa * Vân sáng bậc k : x = ki = k a D * Vị trí vân tối thứ (k+1) : x = (k + a Dki ) 2 1() 2 1  * Xác định loại vân tại M có toạ độ Mx : xét tỉ số i xM  nếu bằng k thì tại đó vân sáng  nếu bằng (k,5) thì tại đó là vân tối. Dạng 2 : Tìm số vân quan sát được trên màn * Xác định bề rộng giao thoa trường L trên màn ( đối xứng qua vân trung tâm) * pn i L , 2   số vân sáng là 2n+1 , số vân tối là : 2n nếu p < 0,5 , là 2(n+1) nếu p 5,0 Dạng 3 : Giao thoa với nhiều bức xạ đơn sắc hay ánh sáng trắng * Vị trí các vân sáng của các bức xạ đơn sắc trùng nhau: + nnkkk   ...2211 + Điều kiện của 1 1 2i Lk  + Với L là bề rộng trường giao thoa * Các bức xạ của ánh sáng cho vân sáng tại M : + đ M t kD ax    D axk D ax t M đ M   (k là số nguyên) * Các bức xạ của ánh sáng cho vân tối tại M : + đ M t Dk ax   )12( 2  D axk D ax t M đ M  2122  (k là số nguyên) Dạng 4 : Sự dịch của hệ vân giao thoa * Do sự xê dịch của nguồn sáng S : Vân trung tâm dịch ngược chiều 1 đoạn OO’ = 'SS d D , d khoảng cách từ S đến khe * Do bản mặt song song đặt trước 1 trong 2 khe : hệ dịch về phía bản mỏng 1 đoạn OO’ = a eDn )1(  , e bề dày của bản Dạng 5 : Các thí nghiệm giao thoa * Khe Young * Lưỡng lăng kính fresnel : a = HSAnSS .)1(221  * Bán thấu kính Billet : a = 21 ' 21 ).1( OOd dSS  * Gương fresnel : a = 2.21 OSSS  ( Khi nguồn S dịch trên đường tròn tâm O, bán kính OS thì hệ vân dịch OS sllx   Phương Uyên CÁC DẠNG BÀI TẬP VẬT LÝ 12 3 Chuyên đề 4 : Dao động điều hoà (BIẾN SIN THÀNH COS TRỪ 2  BIẾN COS THÀNH SIN THÊM 2  ) Dạng 1: Viết phương trình dao động : x = Acos( ) t + Tìm A = 2 2 2  v x  (hay từ cơ năng E = 2 2 1 kA ) + Tìm  = m k (con lắc lò xo) , l g (con lắc đơn) + Tìm  từ điều kiện ban đầu : cos0 Ax  và  sin0 Av   0 0tan x v Thường dùng x0 và v0 >0 (hay v0<0) + Trường hợp đặc biệt: - Gốc thời gian khi vật qua vị trí cân bằng theo chiều dương thì 2   - Gốc thời gian khi vật qua vị trí cân bằng theo chiều âm thì 2   - Gốc thời gian khi vật ở biên dương thì 0 - Gốc thời gian khi vật ở biên âm thì   + Lưu ý : Khi 1 đại lượng biến thiên theo thời gian ở thời điểm t0 tăng thì đạo hàm bậc nhất của nó theo t sẽ dương và ngược lại. x π/2 + Cách xác định pha của x, v, a trong dao động điều hoà : v π Dạng 2: Liên hệ giữa dao động điều hoà và chuyển động tròn đều a π/2 * Xác định quãng đường vật đi được trong khoảng thời gian xác định t : + Xác định toạ độ và vận tốc ban đầu ( thay t = 0 vào phương trình x và v) để xác định chiều di chuyển của vật + Xác định toạ độ vật ở thời điểm t + Chia t = nT + t’ , dựa vào 2 bước trên xác định đường đi . * Xác định khoảng thời gian ( ngắn nhất ) khi chất điểm di chuyển từ xM đến xN : + Vẽ quỹ đạo tròn tâm O , bán kính A ,tốc độ góc bằng  . Chọn trục toạ độ Ox nằm trong mặt phẳng quỹ đạo +Xác định vị trí M và N , thời gian cần tìm bằng thời gian bán kính quét góc  MON =  +Thời gian cần tìm là t =   2 T Dạng 3 : Vận dụng các công thức định nghĩa, công thức liên hệ không có t + Li độ x = Acos( ) t - Vận tốc v = -A sin( ) t - Gia tốc a = - x2 + Hệ thức độc lập : 122 2 2 2  A v A x  v = 22 xA  và A = 2 2 2  v x  + Lực kéo về F = ma = m(- x2 ) , tuỳ theo hệ cụ thể và toạ độ vật thay vào biểu thức . Dạng 5 : Bài toán về đồ thị dao động điều hoà + Xác định được chu kỳ T, các giá trị cực đại , hai toạ độ của điểm trên đồ thị + Kết hợp các khái niệm liên quan , tìm ra kết quả . Dạng 6 : Chứng minh vật dao động điều hoà + Cách 1: Đưa li độ về dạng x = Acos( ) t , (dùng phép dời gốc toạ độ) + Cách 2: Phân tích lực ( xét ở vị trí cân bằng , và ở vị trí có li độ x , biến đổi đưa về dạng a = - x2 + Cách 3: Dùng định luật bảo toàn năng lượng ( viết cơ năng ở vị trí x , lấy đạo hàm 0 dt dE ) Chuyên đề 5 : Con lắc lò xo Dạng 1: Viết phương trình dao động ( giống như dao động điều hoà) Dạng 2: Tính biên độ ,tần số , chu kỳ và năng lượng + Dùng A = 2 2 2  v x  , hay từ E = 2 2 1 kA + Chu kỳ T = f 12   , 0l là độ dãn của lò xo( treo thẳng đứng) khi vật cân bằng thì 0l g m k  + Lò xo treo nghiêng góc  , thì khi vật cân bằng ta có mg.sin = k. 0l Phương Uyên CÁC DẠNG BÀI TẬP VẬT LÝ 12 4 + E = 22222 2 1 2 1 2 1 2 1 AmkAkxmvEE tđ  + Kích thích bằng va chạm : dùng định luật bảo toàn động lượng, bảo toàn động năng ( va chạm đàn hồi) , xác định vận tốc con lắc sau va chạm. Áp dụng đsauWkA 22 1 + Chu kỳ con lắc vướng đinh : T = )( 2 1 vk TT  + 21 21 TT TT Ts  khi 2 lò xo ghép song song , 2 2 2 1 2 TTTn  khi 2 lò xo ghép nối tiếp Dạng 3 : Tính lực đàn hồi của lò xo + Dùng F = k. l , với l là độ biến dạng của lò xo . Căn cứ vào toạ độ của vật để xác định đúng độ biến dạng l . maxF khi maxl , minF khi minl . Dạng 4 : Cắt , ghép lò xo + Cắt : nnlklklk  ...2211 + Ghép nối tiếp : 21 111 kkk  + Ghép song song : k = 21 kk  Dạng 5 : Con lắc quay + Tạo nên mặt nón có nửa góc ở đỉnh là  , khi   htđh FFP + Nếu lò xo nằm ngang thì   htđh FF . + Vận tốc quay (vòng/s) N =  cos2 1 l g + Vận tốc quay tối thiểu để con lắc tách rời khỏi trục quay N l g 2 1 Dạng 6 : Tổng hợp nhiều dao động điều hoà cùng phương ,cùng tần số + Tổng quát : AX = nnAAA  cos...coscos 2211  , AY = nnAAA  sin...sinsin 2211  A2 = 22 YX AA  , tan = X Y A A lưu ý xác định đúng góc  dựa vào hệ toạ độ XOY Y X Chuyên đề 6 : Con lắc đơn Dạng 1: Tính toán liên quan đến chu kỳ, tần số , năng lượng , vận tốc , lực căng dây : + Chu kỳ T = f 12   = 2 g l + Tần số góc l g + Góc nhỏ : 1-cos 2 2 0  + Cơ năng E = mgl(1- cos 0 ) , khi 0 nhỏ thì E = mgl 2 2 0 , với ls /00  . + Vận tốc tại vị trí  là v = )cos(cos2 0 gl + Lực căng dây T = mg(3cos )cos2 0  + Động năng 2 2 1 mvEđ  + Thế năng )cos1(  mglEt + Năng lượng Eđ và Et có tần số góc dao động là 2 chu kì 2 T . Trong 1 chu kì 22 4 1 AmWW tđ  hai lần ( dùng đồ thị xác định thời điểm gặp nhau). Khoảng thời gian giữa 2 lần liên tiếp mà động năng bằng thế năng là T/4 Dạng 2 : Sự thay đổi chu kỳ + Đưa xuống độ sâu h : đồng hồ chậm , mỗi giây chậm R h T T 2  + Đưa lên độ cao h : đồng hồ chậm , mỗi giây chậm R h T T  Phương Uyên CÁC DẠNG BÀI TẬP VẬT LÝ 12 5 + Theo nhiệt độ : 2 0t T T   , khi 0t tăng thì đồng hồ chậm mỗi giây là 2 0t T T   , khi nhiệt độ giảm đồng hồ nhanh mỗi giây là 2 0t T T   . + Nếu cho giá trị cụ thể của g và l khi thay đổi thì g g l l T T 22  Dạng 3 : Phương pháp gia trọng biểu kiến + Con lắc chịu thêm tác dụng của lực lạ  f ( lực quán tính, lực đẩy Archimeder, lực điện trường ) , ta xem con lắc dao động tại nơi có gia tốc trọng lực biểu kiến m fgg   ' . + Căn cứ vào chiều của  f và  g tìm giá trị của 'g . Chu kỳ con lắc là T = 2 'g l + Con lắc đơn đặt trong xe chuyển động với gia tốc a = const : T = 2 g l g l  cos2 '  , với  là vị trí cân bằng của con lắc tan = g a + Con lắc treo trên xe chuyển động trên dốc nghiêng góc  , vị trí cân bằng tan =   sin cos. ag a  ( lên dốc lấy dấu + , xuống dốc lấy dấu - ) ,   cos sin '  gg ( lên dốc lấy dấu + , xuống dốc lấy dấu - ) β  x Dạng 4 : Viết phương trình dao động s = )cos(0  ts hay )cos(0   t + Tính 0s = 2 2 2  v s  + Thường chọn gốc thời gian khi vật qua vị trí cân bằng theo chiều dương thì 0 y + Tìm  từ điều kiện ban đầu : cos0 As  và  sin0 Av   0 0tan s v Thường dùng s0 và v0 >0 (hay v0<0) Dạng 5 : Con lắc trùng phùng + Hai con lắc cùng qua vị trí cân bằng cùng chiều sau nhiều lần: thời gian t giữa 2 lần gặp nhau liên tiếp t = 2211 TnTn  21 ,nn lần lượt là số chu kì 2 con lắc thực hiện để trùng phùng n1 và n2 chênh nhau 1 đơn vị, nếu 21 TT  thì 112  nn và ngược lại + Con lắc đơn đồng bộ với con lắc kép khi chu kì của chùng bằng nhau , lúc đó Md Il  Chyên đề 7 : Sóng cơ học Dạng 1: Viết phương trình sóng . Độ lệch pha + Nếu phương trình sóng tại O là )cos(0   tAu thì phương trình sóng tại M là )2cos(   dtAuM  . Dấu (–) nếu sóng truyền từ O tới M, dấu (+) nếu sóng truyền từ M tới O. + Độ lệch pha giữa 2 điểm nằm trên phương truyền sóng cách nhau khoảng d là   d2 - Nếu 2 dao động cùng pha thì  k2 - Nếu 2 dao động ngược pha thì  )12(  k Dạng 2 : Tính bước sóng , vận tốc truyền sóng, vận tốc dao động + Bước sóng f v vT  + Khoảng cách giữa n gợn sóng liên tiếp nhau ( 1 nguồn) là (n-1) Phương Uyên CÁC DẠNG BÀI TẬP VẬT LÝ 12 6 + Vận tốc dao động )sin('   tAu Dạng 3 : Tính biên độ dao động tai M trên phương truyền sóng + Năng lượng sóng tại nguồn O và tại M là : 200 kAW  , 2MM kAW  , với k = 2 2D là hệ số tỉ lệ , D khối lượng riêng môi trường truyền sóng + Sóng truyền trên mặt nước: năng lượng sóng giảm tỉ lệ với quãng đường truyền sóng. Gọi W năng lượng sóng cung cấp bởi nguồn dao động trong 1s. Ta có A A r kA 2 2  , M M r kA 2 2  ,  M A AM r rAA  + Sóng truyền trong không gian (sóng âm) : năng lượng sóng giảm tỉ lệ với bình phương quãng đường truyền sóng. Ta có 2 2 4 A A r kA  , 2 2 4 M M r kA  ,  M A AM r rAA  Chuyên đề 8 : Giao thoa sóng cơ Dạng 1: Tìm số điểm cực đại , cực tiểu trên đoạn thẳng nối 2 nguồn kết hợp lSS 21 * Nếu 2 nguồn lệch pha nhau  : + Số cực đại      22  lkl + Số cực tiểu 2 1 22 1 2       lkl Dạng 2 : Tìm số đường hyperbol trong khoảng CD của hình giới hạn + Tính d1 , d2 + Nếu C dao động với biên độ cực đại : d1 – d2 = k.λ ( cực tiểu d1 – d2 = (k+1/2).λ ) + Tính k =  21 dd  , lấy k là số nguyên + Tính được số đường cực đại trong khoảng CD Dạng 3 : Tìm số đường hyperbol trong khoảng CA của hình giới hạn + Tính MA bằng cách : MA – MB = CA – CB + Gọi N là điểm trên AB, khi đó : NA-NB = k.λ, ( cực tiểu (k+1/2).λ ) NA + NB = AB + Xác định k từ giới hạn 0 ≤ NA ≤ MA Dạng 4 : Phương trình giao thoa + Hai nguồn : )cos(1   tau , )cos(2 tau  + Phương trình giao thoa : ) 2 cos(2)2cos()2cos( 1221      ddadtadtauM  cos( )2 12   ddt  + Biên độ giao thoa ) 2 cos(2 12   dd aAM   cùng pha  k2 , ngược pha  )12(  k + Độ lệch pha giữa M với 2 nguồn cùng pha là  =  12 dd  Lưu ý: Tính biên độ giao thoa theo công thức tổng hợp dao động là 2MA = )cos(2 12212221   AAAA Với  1 1 2 d ,  2 2 2 d + Nếu 2 nguồn cùng pha thì độ lệch pha giữa sóng giao thoa với 2 nguồn là  21 dd  Dạng 5 : Đồ thị xét trường hợp 2 nguồn kết hợp cùng pha, ngược pha * Cùng pha: + Vân giao thoa cực đại là các đường hyperbol , có dạng gợn lồi , đường trung trực của 21SS là vân cực đại k = 0 + Vân giao thoa cực tiểu các đường hyperbol , có dạng gợn lõm * Ngược pha : đổi tính chất cực đại và cực tiểu của trường hợp cùng pha * Khoảng cách giữa các giao điểm của các nhánh hyperbol với 21SS luôn bằng nhau và bằng 2/ Chuyên đề 9 : SÓNG DỪNG Phương Uyên CÁC DẠNG BÀI TẬP VẬT LÝ 12 7 2  A P N N N N N B B B B 4  + Phương trình sóng dừng: pxMtMM uuu  . Vật cản cố định ( pxpx uu  ) . Vật cản tự do ( pxpx uu  ) uM = -2sin2π  d .sin(ωt-2  l ) : vật cản cố định ---- uM = 2acos2  d .cos(ωt-2  l ) : vật cản tự do A B AB = l , MB = d , B vật cản + Điều kiện xảy ra sóng dừng : -Hai đầu cố định: l = k 2  , k bó , k bụng , (k+1) nút - Một đầu tự do : l = 2 ) 2 1( k , k bó, (k +1) nút , ( k+1) bụng - Vật cản cố định là điểm nút, vật cản tự do là điểm bụng. Khoảng cách giữa 2 nút, 2 bụng là k 2  , khoảng cách từ 1 điểm bụng đến 1 điểm nút là 2 ) 2 1( k + Từ điều kiện xảy ra sóng dừng , tìm tần số các hoạ âm 0nff n  1.Hai đầu cố định : fcb = v/2l ,các hoạ âm fn = nv/2l (nN) fsau – ftr = fcb 2. Một đầu tự do : fcb = v/4l ,các hoạ âm fn = (2n+1)v/4l (nN) . fsau – ftr = 2fcb 3.Hai đầu tự do : fcb = v/2l ,các hoạ âm fn = nv/2l (nN) Cách xác định 2 đầu tự do hay cố định : Tính  f = fsau – ftr , Lập tỉ số f f n  . Kết quả là các số : 0,5 ; 1,5 ; 2,5 ; 3,5 … dây có 1 đầu tự do, 1 đầu cố định . Kết quả là các số : ; 1 ; ; 2 ; ; 3 ; 4 … dây có 2 đầu cố định ( hoặc 2 đầu tự do ). * Sóng âm : * Hiệu ứng Doppler: fthu = ph phphat tthu f vv vv   cos cos   , t góc hợp bởi thuv với đường thẳng nối nguồn và bộ phận thu ,  ph góc hợp bởi phatv với đường thẳng nối nguồn và bộ phận thu . - Lại gần thì lấy (+, -) , tiến xa thì lấy ( - , + ) - Dùng công thức cộng vận tốc ( ví dụ như có gió ) Chuyên đề 10 : MẠCH RLC NỐI TIẾP Dạng 1 : Viết biểu thức i hay u Nếu i = tI cos0 thì dạng của u là u = )cos(0  tU . Hoặc u = tU cos0 thì dạng của i là là i = )cos(0  tI Với 22 00 0 )()( CL ZZrR U Z U I   và tan rR ZZ CL   ( Khi đoạn mạch không có phần tử nào thì điện trở của phần tử đó bằng không) + Có thể dùng giản đồ vector để tìm  ( RU vẽ trùng trục  I ,  LU vẽ vuông góc trục  I và hướng lên,  CU vẽ vuông góc trục  I và hướng xuống , sau đó dùng quy tắc đa giác ). Nếu mạch có r ở cuộn dây thì giản đồ như sau: UL U UR Ur + Lưu ý : Khi 1 đại lượng biến thiên theo thời gian ở thời điểm t0 tăng thì đạo hàm bậc nhất của nó theo t sẽ dương và ngược lại. Dạng 2 : Tính toán các đại lượng của mạch điện + I = 2 0I , U = 2 0U , P = UIcos , nếu mạch chỉ có phần tử tiêu thụ điện năng biến thành nhiệt thì P = R 2I + Hệ số công suất cos 22 )()( CL ZZrR rR Z rR   M Phương Uyên CÁC DẠNG BÀI TẬP VẬT LÝ 12 8 + Chỉ nói đến cộng hưởng khi mạch có R+r = const và lúc đó : rRZ min , 0 , rR UI max , rR UP  2 max + Dùng công thức hiệu điện thế : 222 )( CLR UUUU  , luôn có UR ≤ U + Dùng công thức tan để xác định cấu tạo đoạn mạch 2 phần tử : - Nếu 2   mạch có L và C - Nếu 0 và khác 2  mạch có R,C - Nếu 0 và khác - 2  mạch có R,C + Có 2 giá trị của (R , f, ) mạch tiêu thụ cùng 1 công suất , thì các đại lượng đó là nghiệm của phương trình P = R 2I Dạng 3 : Cực trị + R ZRUUU LC 22 'max cos   khi L L C Z RZ Z 22  + R ZRUUU CL 22 'max cos   khi C C L Z RZ Z 22  + Tổng quát : Xác định đại lượng điện Y cực trị khi X thay đổi - Thiết lập quan hệ Y theo X - Dùng các phép biến đổi( tam thức bậc 2 , bất đẳng thức, đạo hàm…) để tìm cực trị + R UPAB 2 2 max  khi R = CL ZZ  với mạch RLC có R thay đổi + )(2 2 max rR UPAB  khi R + r = CL ZZ  với mạch rRLC có R thay đổi + 22 2 max )()( CLR ZZrR RUP  khi R = 22 )( CL ZZr  với mạch rRLC có R thay đổi + Có thể dùng đồ thị để xác định cực trị ( đồ thị hàm bậc 2) + Mạch RLC có ω thay đổi , tìm ω để : 1. Hiệu điện thế hai đầu R cực đại : ω = LC 1 2. Hiệu điện thế hai đầu C cực đại : ω = 2 2 2 1 L R LC  3. Hiệu điện thế hai đầu L cực đại : ω = 222 2 CRLC  Dạng 4 : Điều kiện để 2 đại lượng điện có mối liên hệ về pha + Hai hiệu điện thế trên cùng đoạn mạch cùng pha : 21   21 tantan   + Hai hiệu điện thế trên cùng đoạn mạch vuông pha : 221   2 1 tan 1 tan   + Hai hiệu điện thế trên cùng đoạn mạch lệch pha nhau góc  :   21   tantan1 tantan tan 2 2 1   Chuyên đề 11: Dao động điện từ Dạng 1 : Tính toán các đại lượng cơ bản + Chu kỳ T = 2 LC + Tần số f = LC2 1 . Nếu 2 tụ ghép song song 2 2 2 1 2 11 fff s   . Nếu 2 tụ ghép nối tiếp 22212 fff nt  + Bước sóng điện từ LCcTc .2.   . Để thu được sóng điện từ tần số f thì tần số riêng của mạch dao động phải bằng f + Năng lượng điện trường : C qCuWđ 2 2 2 1 2 1   C QCUWđ 2 02 0max 2 1 2 1  + Năng lượng từ trường : 2 2 1 LiWt   20max 2 1 LIWt  + Năng lượng điện từ : W = 2 2 1 Cu + 2 2 1 Li = C q 2 2 1 + 2 2 1 Li = C QCU 2 02 0 2 1 2 1  202 1 LI . Vậy maxđW maxtW + Liên hệ  0 00 ICUQ  Phương Uyên CÁC DẠNG BÀI TẬP VẬT LÝ 12 9 Dạng 2 : Viết các biểu thức tức thời + Phương trình 02,,  qq  , LC 1 , Biểu thức q = )cos(0  tq + u = e- ri , Hiệu điện thế u = e = -L ,i ( do r = 0) + Cường độ dòng điện i = )sin(0,   tqq + Năng lượng: tWt C q C qCuWđ )(cos)(cos22 1 2 1 222022   , tần số góc dao động của đW là 2 chu kì 2 T . tW = )(sin)(sin22 1 22202   tWt C q Li , tần số góc dao động của tW là 2 , chu kì 2 T Trong 1 chu kì C qWW tđ 4 2 0 hai lần ( dùng đồ thị xác định thời điểm gặp nhau). Khoảng thời gian giữa 2 lần liên tiếp mà năng lượng điện bằng năng lượng từ là T/4 Chuyên đề 12 : Máy phát điện , máy biến áp , truyền tải Dạng 1 : Máy phát điện + Từ thông : )cos(   tNBS = )cos(0   t (Wb) với NBS 0 + Suất điện động : e = - )sin(   tNBS dt d = )sin(0  tE với  00  NBSE ( nếu có n cuộn dây mắc nối tiếp thì suất điện động cực đại là n 0E + Tần số của dòng điện do máy phát tạo ra là : f = np , n tốc độ quay của roto đơn vị vòng/s , p là số cặp cực từ + Mạch điện 3 pha : Nguồn và tải có thể mắc sao hay tam giác ( nguồn ít mắc tam giác vì dòng điện lớn) - Tam giác : ( pd UU  , pd II 3 ) - Hình sao : ( pd UU 3 , pd II  ) - Điện áp mắc và tải là pU - Nếu dùng giản đồ vector thì mỗi đại lượng điện trong mạch 3 pha đối xứng có cùng độ lớn nhưng lệch pha 3 2 Dạng 2 : Máy biến áp + Liên hệ hiệu điện thế : 2 1 2 1 N N U U  ( N2N1 : tăng áp ) + Mạch thứ cấp kín và bỏ qua hao phí điện năng thì 2 1 1 2 I I U U  + Tổng quát hiệu suất MBA là H = 111 222 1 2 cos cos   sIU IU P P  + Nếu điện trở thuần các cuộn dây nhỏ thì 2 1 2 1 N N e e  2 1 2 1 N N E E  + Nếu các cuộn dây có điện trở thuần : 1e xem như nguồn thu 1111 riue  , 2e xem như nguồn phát 2222 riue  . Vậy 2 1 222 111 2 1 N N riu riu e e   . Công suất 2 nguồn cảm ứng là như nhau 2211 ieie  Dạng 3 : Truyền tải điện năng + Công suất hao phí trên đường dây : 2 2 )cos( U PRP  với cos là hệ số công suất của mạch điện , nếu u và i cùng pha thì 2 2 U PRP  ( P không đổi) 1u 2u iR + Độ giảm thế trên đường dây u = iR (R điện trở của 2 dây) . Ta có 1u = iR + 2u , nếu hiệu điện thế và cường độ dòng điện cùng pha thì RI = 21 UU  + Hiệu suất truyền tải ph tth tt P P H  = ph ph P PP  . Chuyên đề 13 : Thuyết tương đối Phương Uyên CÁC DẠNG BÀI TẬP VẬT LÝ 12 10 + Khối lượng tương đối tính m = 0 2 2 0 1 m c v m   ( là khối lượng tĩnh) + Năng lượng nghỉ E0 = m0c2 , năng lượng toàn phần E = mc2 = 2 2 2 0 1 c c v m  + Hệ thức giữa năng lượng và động lượng E2 = 20m 224 cpc  + Động năng Wđ = mc2 – m0c2 = m0c2             1 1 1 2 2 c v . Khi v c thì năng lượng toàn phần gồm năng lượng nghỉ và động năng , động năng là ( 2 1 m0v 2 ) + Hệ quả của thuyết tương đối hẹp : - Chiều dài co theo phương chuyển động l = l0 02 2 1 l c v  - Thời gian dài hơn 0 2 2 0 1 t c v t t   